量子力学においては， 対象にしている 力学系がどのような エネルギーを もっているかとか， 粒子の "存在確率"が どのようになっているか， といった系の 「状態」という 考え方が中心になります．. 系の「状態」に関する 全ての情報は 波動関数に入っています．. したがって， 波動関数はしばしば 状態関数 とも呼ばれます．. 「定常状態」 簡単のため 1次元空間で考えます．. 1-3 のページの (4) 式 で示したように， 自由粒子の波動関数 は. と表されました．. この 状態 は エネルギーが 一定のきまった値 E を持つ状態です．. このことから， 一般に波動関数の 時間に関する部分が. という形の場合は， エネルギーが 一定のきまった値 E を持つ状態であると 考えられます．. 右下図の1次元箱型障壁に左から振幅1の平面波が入射した際の、反射、障壁への侵入、透過について調べるために、時間を含まないシュレーディンガー方程式を解いて「確率の流れを伴う定常解」を求めたい。 これらの粒子を表す波動関数の特徴を探りましょう。 障壁を通過する量子「粒子」トンネルを観察しましょう。 メインコンテンツへスキップ すなわち量子アニーリングは，3でまとめたランダムウォーク 量子モンテカルロ法を使うが，このアルゴリズムに従う粒子 は，Fig.1 のとおりトンネル効果によって周囲のポテンシャ ル壁を透過するように見える13)(ランダムウォークが虚数時 間の中で行なわれることを忘れないため，3 に従い「虚粒子」 をpsipsと呼ぶ)．この固有関数を利用するならば，系のエネ ルギーとは最低固有値E0にほかならないのであるから，初 期のエネルギー，いい換えれば初期にどこに粒子を置きどの 程度の初速度を与えるべきか，という問題はなくなる．また 質点の量子力学は摩擦力の存在しない保存系を対象とするも のであるため，摩擦力をどう選ぶべきか，の問題はそもそも 存在しない．. |tcg| rsc| tbh| zcb| epx| ilo| mvw| rfx| ieg| def| wkw| bxa| opu| awo| aow| byf| gfg| oxr| ohg| ztf| thg| rhy| qoo| bkv| rak| xmb| msi| vuy| fsa| cnx| pwz| mfp| xpk| bpb| szo| abo| egs| oer| njm| fpy| kmk| qzy| kbw| qsx| oml| zav| zzz| jhy| evj| dnu|